Liste der Baryonen

Die folgenden Tabellen enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten Baryonen mit Gesamtdrehimpuls J = ¹⁄₂ oder J = ³⁄₂ und positiver Parität.

Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind:

• (Isospin), (Gesamtdrehimpuls), (Parität), (elektrische Ladung), (Baryonenzahl), (Strangeness), (Charm), (Bottomness),
• u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie
• die Symbole für die Teilchen selbst: p, n und griechische Majuskeln.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen und die Vorzeichen der Quantenzahlen , , , und kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.

Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 1192,642(24) ist gleichbedeutend mit 1192,642 ± 0,024.)

Nomenklatur

Baryonen werden mit den Symbolen N, Δ, Λ, Σ, Ξ und Ω bezeichnet, die zusätzlich mit tiefgestellten Kleinbuchstaben c und b versehen sein können. Die Benennung erfolgt nach den folgenden Regeln:

1. Baryonen mit 3 u- oder d-Quarks heißen N (Isospin ¹⁄₂) oder Δ (Isospin ³⁄₂).
2. Baryonen mit 2 u- oder d-Quarks heißen Λ (Isospin 0) oder Σ (Isospin 1). Ist das dritte Quark ein schweres Quark (c oder b), so wird ein entsprechendes Subskript angehängt.
3. Baryonen mit 1 u- oder d-Quark heißen Ξ (Isospin ¹⁄₂). Verbleibende schwere Quarks werden wiederum mit einem oder zwei Subskripts bezeichnet, z. B. Ξ_c, Ξ_cc oder Ξ_b.
4. Baryonen mit 0 u- oder d-Quarks heißen Ω (Isospin 0). Schwere Quarks werden durch bis zu drei Subskripts bezeichnet.
5. Bei Baryonen, die durch die starke Wechselwirkung zerfallen, wird die Masse in Klammern nachgestellt.
6. Jedem Baryon lässt sich ein Antiteilchen zuordnen, welches aus den entsprechenden Antiquarks zusammengesetzt ist. Antiteilchen werden mit einem Querstrich gekennzeichnet: so steht beispielsweise für ein Proton, für ein Antiproton.

Zusammengefasst bestimmen also die Zahl der u- und d-Quarks und der Isospin das Symbol des Teilchens, und tiefgestellte Kleinbuchstaben zeigen schwere Quarks an.

Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺

Oktett der Baryonen mit J^P =¹⁄₂⁺
(nur leichte Quarks u, d und s)

Teilchenname	Symbol	Quarks	Masse (MeV/c^2)							Lebensdauer (s)	Hauptzerfälle
Nukleon / Proton	p	uud	938,272 081 3(5 8)⁠^(a)	^1⁄2	^1⁄2^+	+1	0	0	0	stabil⁠^(b)	—
Nukleon / Neutron	n	udd	939,565 413 3(5 8)^⁠(a)	^1⁄2	^1⁄2^+	0	0	0	0	880,2(1,0)⁠^(c)	p + e⁻ + νe
Λ-Baryon	Λ	uds	1115,683(6)	0	^1⁄2^+	0	−1	0	0	2,631(20) · 10^−10	64 %: p + π^− 36 %: n + π^0
Σ-Baryon	Σ^+	uus	1189,37(7)	1	^1⁄2^+	+1	−1	0	0	8,018(26) · 10^−11	51 %: p + π^0 48 %: n + π^+
Σ-Baryon	Σ^0	uds	1192,642(24)	1	^1⁄2^+	0	−1	0	0	7,4(7) · 10^−20	100 %: Λ + γ
Σ-Baryon	Σ^−	dds	1197,449(30)	1	^1⁄2^+	−1	−1	0	0	1,479(11) · 10^−10	99,85 %: n + π^−
Ξ-Baryon	Ξ^0	uss	1314,86(20)	^1⁄2	^1⁄2^+	0	−2	0	0	2,90(9) · 10^−10	99,52 %: Λ + π^0
Ξ-Baryon	Ξ^−	dss	1321,71(7)	^1⁄2	^1⁄2^+	−1	−2	0	0	1,639(15) · 10^−10	99,89 %: Λ + π^−
Λc-Baryon	Λc^+	udc	2286,46(14)	0	^1⁄2^+	+1	0	+1	0	2,00(6) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden Λc^+ (PDF; 212 kB)
Σc-Baryon	Σc^++ oder Σc(2455)^++	uuc	2453,97(14)	1	^1⁄2^+	+2	0	+1	0	3,48(40) · 10^−22⁠^(d)	Λc^+ + π^+
Σc-Baryon	Σc^+ oder Σc(2455)^+	udc	2452,9(4)	1	^1⁄2^+	+1	0	+1	0	>1,4 · 10^−22⁠^(d)	Λc^+ + π^0
Σc-Baryon	Σc^0 oder Σc(2455)^0	ddc	2453,75(14)	1	^1⁄2^+	0	0	+1	0	3,60(50) · 10^−22⁠^(d)	Λc^+ + π^−
Ξc-Baryon	Ξc^+	usc	2467,93(18)	^1⁄2	^1⁄2^+	+1	−1	+1	0	4,42(26) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden Ξc^+ (PDF; 113 kB)
Ξc-Baryon	Ξc^0	dsc	2470,91(25)	^1⁄2	^1⁄2^+	0	−1	+1	0		siehe Zerfallsmoden Ξc^0 (PDF; 54 kB)
Ξ′c-Baryon	Ξ′c^+	usc	2578,4(5)	^1⁄2	^1⁄2^+	+1	−1	+1	0	?	Ξc^+ + γ (beobachtet)
Ξ′c-Baryon	Ξ′c^0	dsc	2579,2(5)	^1⁄2	^1⁄2^+	0	−1	+1	0	?	Ξc^0 + γ (beobachtet)
Ωc-Baryon	Ωc^0	ssc	2695,2(1,7)	0	^1⁄2^+	0	−2	+1	0	6,9(1,2) · 10^−14	siehe Zerfallsmoden Ωc^0 (PDF; 92 kB)
Ξcc-Baryon	Ξcc^++	ucc	3621,2(7)	^1⁄2	^1⁄2^+	+2	0	+2	0	2,56(27) · 10^−13	Λc^+ + K^− + π^+ + π^+ (beobachtet)
Ξcc-Baryon⁠^(e)	Ξcc^+	dcc	?	^1⁄2	^1⁄2^+	+1	0	+2	0	?	?
Ωcc-Baryon⁠^(e)	Ωcc^+	scc	?	0	^1⁄2^+	+1	−1	+2	0	?	?
Λb-Baryon	Λb^0	udb	5619,60(17)	0	^1⁄2^+	0	0	0	−1	1,470(10) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden Λb^0 (PDF; 80 kB)
Σb-Baryon	Σb^+	uub	5810,56(25)	1	^1⁄2^+	+1	0	0	−1	<10^−21 s	Λb^0 + π^+
Σb-Baryon⁠^(e)	Σb^0	udb	?	1	^1⁄2^+	0	0	0	−1	?	?
Σb-Baryon	Σb^−	ddb	5815,64(27)	1	^1⁄2^+	−1	0	0	−1	<10^−21 s	Λb^0 + π^−
Ξb-Baryon	Ξb^0	usb	5791,9(5)	^1⁄2	^1⁄2^+	0	−1	0	−1	1,479(31) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden Ξb (PDF; 46 kB)
Ξb-Baryon	Ξb^−	dsb	5797,0(9)	^1⁄2	^1⁄2^+	−1	−1	0	−1	1,571(40) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden Ξb (PDF; 46 kB)
Ξ′b-Baryon⁠^(e)	Ξ′b^0	usb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	0	−1	0	−1	?	?
Ξ′b-Baryon	Ξ′b^−	dsb	5935,02(5)	^1⁄2	^1⁄2^+	−1	−1	0	−1	?	Ξb^0 + π^−
Ωb-Baryon	Ωb^−	ssb	6046,1(1,7)	0	^1⁄2^+	−1	−2	0	−1	1,64(18) · 10^−12	Ω^− + J/ψ (beobachtet)
Ξcb-Baryon⁠^(e)	Ξcb^+	ucb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	+1	0	+1	−1	?	?
Ξcb-Baryon⁠^(e)	Ξcb^0	dcb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	0	0	+1	−1	?	?
Ξ′cb-Baryon⁠^(e)	Ξ′cb^+	ucb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	+1	0	+1	−1	?	?
Ξ′cb-Baryon⁠^(e)	Ξ′cb^0	dcb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	0	0	+1	−1	?	?
Ωcb-Baryon⁠^(e)	Ωcb^0	scb	?	0	^1⁄2^+	0	−1	+1	−1	?	?
Ω′cb-Baryon⁠^(e)	Ω′cb^0	scb	?	0	^1⁄2^+	0	−1	+1	−1	?	?
Ωccb-Baryon⁠^(e)	Ωccb^+	ccb	?	0	^1⁄2^+	+1	0	+2	−1	?	?
Ξbb-Baryon⁠^(e)	Ξbb^0	ubb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	0	0	0	−2	?	?
Ξbb-Baryon⁠^(e)	Ξbb^−	dbb	?	^1⁄2	^1⁄2^+	−1	0	0	−2	?	?
Ωbb-Baryon⁠^(e)	Ωbb^−	sbb	?	0	^1⁄2^+	−1	−1	0	−2	?	?
Ωcbb-Baryon⁠^(e)	Ωcbb^0	cbb	?	0	^1⁄2^+	0	0	+1	−2	?	?

^(a) 

Die Massen von Proton und Neutron sind viel genauer in atomaren Masseneinheiten (u) als in MeV/c² bekannt. Dies ist durch den relativ ungenau bekannten Wert der Elementarladung bedingt. In atomaren Masseneinheiten ist die Masse des Protons 1,007 276 466 879(91) u und die des Neutrons 1,008 664 915 88(49) u.

^(b) 

Größer als 10³⁵ Jahre. Siehe Protonenzerfall.

^(c) 

Für freie Neutronen. In stabilen Atomkernen gebundene Neutronen sind stabil.

^(d) 

Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(e) 

Vom Standardmodell vorhergesagt

Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺

Dekuplett der Baryonen mit J^P =³⁄₂⁺
(nur leichte Quarks u, d und s)

Teilchenname	Symbol	Quarks	Masse (MeV/c^2)							Lebensdauer (s)	Hauptzerfälle
Δ-Baryon	Δ^++ oder Δ(1232)^++	uuu	1232(1)	^3⁄2	^3⁄2^+	+2	0	0	0	5,58(9) · 10^−24⁠^(g)	p + π^+
Δ-Baryon	Δ^+ oder Δ(1232)^+	uud	1232(1)	^3⁄2	^3⁄2^+	+1	0	0	0	5,58(9) · 10^−24⁠^(g)	p + π^0   oder n + π^+
Δ-Baryon	Δ^0 oder Δ(1232)^0	udd	1232(1)	^3⁄2	^3⁄2^+	0	0	0	0	5,58(9) · 10^−24⁠^(g)	p + π^−   oder n + π^0
Δ-Baryon	Δ^− oder Δ(1232)^−	ddd	1232(1)	^3⁄2	^3⁄2^+	−1	0	0	0	5,58(9) · 10^−24⁠^(g)	n + π^−
Σ^*-Baryon	Σ^*+ oder Σ(1385)^+	uus	1382,80 ±0,35	1	^3⁄2^+	+1	−1	0	0	1,84(4) · 10^−23⁠^(g)	Λ + π^+   oder Σ^+ + π^0   oder Σ^0 + π^+
Σ^*-Baryon	Σ^*0 oder Σ(1385)^0	uds	1383,7 ±1,0	1	^3⁄2^+	0	−1	0	0	1,8(3) · 10^−23⁠^(g)	Λ + π^0   oder Σ^+ + π^−   oder Σ^0 + π^0
Σ^*-Baryon	Σ^*− oder Σ(1385)^−	dds	1387,2 ±0,5	1	^3⁄2^+	−1	−1	0	0	1,67(9) · 10^−23⁠^(g)	Λ + π^−   oder Σ^0 + π^−   oder Σ^− + π^0
Ξ^*-Baryon	Ξ^*0 oder Ξ(1530)^0	uss	1531,80 ±0,32	^1⁄2	^3⁄2^+	0	−2	0	0	7,2(4) · 10^−23⁠^(g)	Ξ^0 + π^0   oder Ξ^− + π^+
Ξ^*-Baryon	Ξ^*− oder Ξ(1530)^−	dss	1535,0 ±0,6	^1⁄2	^3⁄2^+	−1	−2	0	0	⁠^(g)	Ξ^0 + π^−   oder Ξ^− + π^0
Ω-Baryon	Ω^−	sss	1672,45 ±0,29	0	^3⁄2^+	−1	−3	0	0	8,21(11) · 10^−11	68 %: Λ + K^− 24 %: Ξ^0 + π^− 9 %: Ξ^− + π^0
Σc^*-Baryon	Σc^*++ oder Σc(2520)^++	uuc	2518,41 ±0,21	1	^3⁄2 ^+	+2	0	+1	0	4,4(6) · 10^−23⁠^(g)	Λc^+ + π^+
Σc^*-Baryon	Σc^*+ oder Σc(2520)^+	udc	2517,5 ±2,3	1	^3⁄2 ^+	+1	0	+1	0	>3,9 · 10^−23⁠^(g)	Λc^+ + π^0
Σc^*-Baryon	Σc^*0 oder Σc(2520)^0	ddc	2518,48 ±0,20	1	^3⁄2 ^+	0	0	+1	0	4,1(5) · 10^−23⁠^(g)	Λc^+ + π^−
Ξc^*-Baryon	Ξc^*+ oder Ξc(2645)^+	usc	2645,57 ±0,26	^1⁄2	^3⁄2 ^+	+1	−1	+1	0	>2,1 · 10^−22⁠^(g)	Ξc^0 + π^+ (beobachtet)
Ξc^*-Baryon	Ξc^*0 oder Ξc(2645)^0	dsc	2646,38 ±0,21	^1⁄2	^3⁄2 ^+	0	−1	+1	0	>1,2 · 10^−22⁠^(g)	Ξc^+ + π^− (beobachtet)
Ωc^*-Baryon	Ωc^*0 oder Ωc(2770)^0	ssc	2765,9 ±2,0	0	^3⁄2 ^+	0	−2	+1	0	?	Ωc^0 + γ
Ξcc^*-Baryon⁠^(h)	Ξcc^*++	ucc	?	^1⁄2	^3⁄2 ^+	+2	0	+2	0	?	?
Ξcc^*-Baryon⁠^(h)	Ξcc^*+	dcc	?	^1⁄2	^3⁄2 ^+	+1	0	+2	0	?	?
Ωcc^*-Baryon⁠^(h)	Ωcc^*+	scc	?	0	^3⁄2 ^+	+1	−1	+2	0	?	?
Ωccc-Baryon⁠^(h)	Ωccc^++	ccc	?	0	^3⁄2 ^+	+2	0	+3	0	?	?
Σb^*-Baryon	Σb^*+	uub	5830,32 ±0,27	1	^3⁄2 ^+	+1	0	0	−1	?	Λb^0 + π^+
Σb^*-Baryon⁠^(h)	Σb^*0	udb	?	1	^3⁄2 ^+	0	0	0	−1	?	?
Σb^*-Baryon	Σb^*−	ddb	5834,74 ±0,30	1	^3⁄2 ^+	−1	0	0	−1	?	Λb^0 + π^−
Ξb^*-Baryon	Ξb^*0 oder Ξb(5945)^0	usb	5952,3 ±0,9	^1⁄2	^3⁄2 ^+	0	−1	0	−1	?	Ξb^− + π^+ (beobachtet)
Ξb^*-Baryon	Ξb^*− oder Ξb(5955)^−	dsb	5955,33 ±0,13	^1⁄2	^3⁄2 ^+	−1	−1	0	−1	?	Ξb^0 + π^− (beobachtet)
Ωb^*-Baryon⁠^(h)	Ωb^*−	ssb	?	0	^3⁄2 ^+	−1	−2	0	−1	?	?
Ξcb^*-Baryon⁠^(h)	Ξcb^*+	ucb	?	^1⁄2	^3⁄2 ^+	+1	0	+1	−1	?	?
Ξcb^*-Baryon⁠^(h)	Ξcb^*0	dcb	?	^1⁄2	^3⁄2 ^+	0	0	+1	−1	?	?
Ωcb^*-Baryon⁠^(h)	Ωcb^*0	scb	?	0	^3⁄2 ^+	0	−1	+1	−1	?	?
Ωccb^*-Baryon⁠^(h)	Ωccb^*+	ccb	?	0	^3⁄2 ^+	+1	0	+2	−1	?	?
Ξbb^*-Baryon⁠^(h)	Ξbb^*0	ubb	?	^1⁄2	^3⁄2 ^+	0	0	0	−2	?	?
Ξbb^*-Baryon⁠^(h)	Ξbb^*−	dbb	?	^1⁄2	^3⁄2 ^+	−1	0	0	−2	?	?
Ωbb^*-Baryon⁠^(h)	Ωbb^*−	sbb	?	0	^3⁄2 ^+	−1	−1	0	−2	?	?
Ωcbb^*-Baryon⁠^(h)	Ωcbb^*0	cbb	?	0	^3⁄2 ^+	0	0	+1	−2	?	?
Ωbbb⁠^(h)	Ωbbb^−	bbb	?	0	^3⁄2 ^+	−1	0	0	−3	?	?

^(g) 

Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(h) 

Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

Baryonenresonanzen

Die folgende Tabelle fasst die Namen, die Quantenzahlen (sofern bekannt) und den derzeitigen Status der Baryonen zusammen. Baryonenresonanzen sind kurzlebige Anregungen von Baryonen; ihre Masse steht jeweils in Klammern. Für Resonanzen von N, Δ und Ξ sind die Partialwellen der πN-Streuung mit dem Symbol angegeben, wobei der Bahndrehimpuls (S, P, D, F usw.) ist. bezeichnet den Isospin und ist der Gesamtdrehimpuls. Für Resonanzen von Λ und Σ ist entsprechend die KN-Partialwelle angegeben. Die Spin-Parität (sofern bekannt) wird bei jedem Teilchen angegeben.

Nukleonen		Δ-Baryonen		Λ-Baryonen		Σ-Baryonen		Ξ- und Ω- Baryonen		Baryonen mit Charm		Baryonen mit Bottomness
		L2I,2J		J^P				L2I,2J		J^P			LI,2J	J^P		LI,2J	J^P		L2I,2J	J^P		J^P		J^P
p		P11		^1⁄2^+		Δ(1232)		P33		^3⁄2^+		Λ	P01	^1⁄2^+	Σ^+	P11	^1⁄2^+	Ξ^0	P11	^1⁄2^+	Λc^+	^1⁄2^+	Λb^0	^1⁄2^+
n		P11		^1⁄2^+		Δ(1600)		P33		^3⁄2^+		Λ(1380)	^1⁄2^−	Σ^0	P11	^1⁄2^+	Ξ^−	P11	^1⁄2^+	Λc(2595)^+	^1⁄2^−	Λb(5912)^0	^1⁄2^−
N(1440)		P11		^1⁄2^+		Δ(1620)		S31		^1⁄2^−		Λ(1405)	S01	^1⁄2^−	Σ^−	P11	^1⁄2^+	Ξ(1530)	P13	^3⁄2^+	Λc(2625)^+	^3⁄2^−	Λb(5920)^0	^3⁄2^−
N(1520)		D13		^3⁄2^−		Δ(1700)		D33		^3⁄2^−		Λ(1520)	D03	^3⁄2^−	Σ(1385)	P13	^3⁄2^+	Ξ(1620)	Λc(2765)^+	Λb(6146)^0	^3⁄2^+
N(1535)		S11		^1⁄2^−		Δ(1750)		P31		^1⁄2^+		Λ(1600)	P01	^1⁄2^+	Σ(1580)	D13	^3⁄2^−	Ξ(1690)	Λc(2860)^+	^3⁄2^+	Λb(6152)^0	^5⁄2^+
N(1650)		S11		^1⁄2^−		Δ(1900)		S31		^1⁄2^−		Λ(1670)	S01	^1⁄2^−	Σ(1620)	S11	^1⁄2^−	Ξ(1820)	D13	^3⁄2^−	Λc(2880)^+	^5⁄2^+
N(1675)		D15		^5⁄2^−		Δ(1905)		F35		^5⁄2^+		Λ(1690)	D03	^3⁄2^−	Σ(1660)	P11	^1⁄2^+	Ξ(1950)	Λc(2940)^+	^3⁄2^−	Σb	^1⁄2^+
N(1680)		F15		^5⁄2^+		Δ(1910)		P31		^1⁄2^+		Λ(1710)	^1⁄2^+	Σ(1670)	D13	^3⁄2^−	Ξ(2030)	Σc(2455)	^1⁄2^+	Σb^*	^3⁄2^+
N(1700)		D13		^3⁄2^−		Δ(1920)		P33		^3⁄2^+		Λ(1800)	S01	^1⁄2^−	Σ(1750)	S11	^1⁄2^−	Ξ(2120)	Σc(2520)	^3⁄2^+	Σb(6097)
N(1710)		P11		^1⁄2^+		Δ(1930)		D35		^5⁄2^−		Λ(1810)	P01	^1⁄2^+	Σ(1775)	D15	^5⁄2^−	Ξ(2250)	Σc(2800)	Ξb^0	^1⁄2^+
N(1720)		P13		^3⁄2^+		Δ(1940)		D33		^3⁄2^−		Λ(1820)	F05	^5⁄2^+	Σ(1780)	^3⁄2^+	Ξ(2370)	Ξb^−	^1⁄2^+
N(1860)		^5⁄2^+		Δ(1950)		F37		^7⁄2^+		Λ(1830)		D05	^5⁄2^−	Σ(1880)	P11	^1⁄2^+	Ξ(2500)	Ξc^+	^1⁄2^+	Ξ′b(5935)^−	^1⁄2^+
N(1875)		^3⁄2^−		Δ(2000)		F35		^5⁄2^+		Λ(1890)		P03	^3⁄2^+	Σ(1900)	^1⁄2^−	Ξc^0	^1⁄2^+	Ξb(5945)^0	^3⁄2^+
N(1880)		^1⁄2^+		Δ(2150)		S31		^1⁄2^−		Λ(2000)		^1⁄2^−	Σ(1910)	^3⁄2^−	Ω^−	^3⁄2^+	Ξ′c^+	^1⁄2^+	Ξb(5955)^−	^3⁄2^+
N(1895)		^1⁄2^−		Δ(2200)		G37		^7⁄2^−		Λ(2050)		^3⁄2^−	Σ(1915)	F15	^5⁄2^+	Ω(2012)^−	?^−	Ξ′c^0	^1⁄2^+	Ξb(6227)
N(1900)		P13		^3⁄2^+		Δ(2300)		H39		^9⁄2^+		Λ(2070)	^3⁄2^+	Σ(1940)	^3⁄2^+	Ω(2250)^−	Ξc(2645)	^3⁄2^+	Ωb^−	^1⁄2^+
N(1990)		F17		^7⁄2^+		Δ(2350)		D35		^5⁄2^−		Λ(2080)	^5⁄2^−	Σ(2010)	^3⁄2^−	Ω(2380)^−	Ξc(2790)	^1⁄2^−
N(2000)		F15		^5⁄2^+		Δ(2390)		F37		^7⁄2^+		Λ(2085)	F07	^7⁄2^+	Σ(2030)	F17	^7⁄2^+	Ω(2470)^−	Ξc(2815)	^3⁄2^−
N(2040)		^3⁄2^+		Δ(2400)		G39		^9⁄2^−		Λ(2100)		G07	^7⁄2^−	Σ(2070)	F15	^5⁄2^+	Ξc(2930)
N(2060)		^5⁄2^−		Δ(2420)		H3,11		^11⁄2^+		Λ(2110)		F05	^5⁄2^+	Σ(2080)	P13	^3⁄2^+	Ξc(2970)
N(2100)		P11		^1⁄2^+		Δ(2750)		I3,13		^13⁄2^−		Λ(2325)	D03	^3⁄2^−	Σ(2100)	G17	^7⁄2^−	Ξc(3055)
N(2120)		^3⁄2^−		Δ(2950)		K3,15		^15⁄2^+		Λ(2350)		H09	^9⁄2^+	Σ(2160)	^1⁄2^−	Ξc(3080)
N(2190)		G17		^7⁄2^−		Λ(2585)		Σ(2230)		^3⁄2^+		Ξc(3123)
N(2220)		H19		^9⁄2^+		Σ(2250)
N(2250)		G19		^9⁄2^−		Σ(2455)		Ωc^0		^1⁄2^+
N(2300)		^1⁄2^+		Σ(2620)		Ωc(2770)^0		^3⁄2^+
N(2570)		^5⁄2^−		Σ(3000)		Ωc(3000)^0
N(2600)		I1,11		^11⁄2^−		Σ(3170)		Ωc(3050)^0
N(2700)		K1,13		^13⁄2^+		Ωc(3065)^0
Ωc(3090)^0
Ωc(3120)^0
Ξcc^+
Ξcc^++

Existenz ist sicher, Eigenschaften wenigstens einigermaßen bekannt.

Existenz ist fast sicher bis sicher, aber eine weitere Bestätigung ist wünschenswert, und/oder Quantenzahlen, Verzweigungsverhältnisse usw. sind nicht gut bestimmt.

Evidenz für die Existenz ist nur mittelmäßig (englisch fair).

Evidenz für die Existenz ist schwach (englisch poor).

Siehe auch

• Liste der Mesonen

Literatur

• K. Nakamura et al. (Particle Data Group): Review of Particle Physics. In: Journal of Physics G. 37. Jahrgang, 2010, S. 075021, doi:10.1088/0954-3899/37/7A/075021, bibcode:2010JPhG...37g5021N. 
• J.G. Körner, M. Krämer, D. Pirjol: Heavy Baryons. In: Progress in Particle and Nuclear Physics. 33. Jahrgang, 1994, S. 787–868, doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1, arxiv:hep-ph/9406359, bibcode:1994PrPNP..33..787K. 
• D.M. Manley: Status of baryon spectroscopy. In: Journal of Physics: Conference Series. 5. Jahrgang, 2005, S. 230–237, doi:10.1088/1742-6596/9/1/043, bibcode:2005JPhCS...9..230M. 
• S.S.M. Wong: Introductory Nuclear Physics. 2nd Auflage. John Wiley & Sons, New York (NY) 1998, ISBN 0-471-23973-9. 
• M. Gell-Mann: A Schematic of Baryons and Mesons. In: Physics Letters. 8. Jahrgang, Nr. 3, 1964, S. 214–215, doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3, bibcode:1964PhL.....8..214G. 
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne I. In: Zeitschrift für Physik. 77. Jahrgang, 1932, S. 1–11, doi:10.1007/BF01342433, bibcode:1932ZPhy...77....1H. 
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne II. In: Zeitschrift für Physik. 78. Jahrgang, 1932, S. 156–164, doi:10.1007/BF01337585, bibcode:1932ZPhy...78..156H. 
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne III. In: Zeitschrift für Physik. 80. Jahrgang, 1932, S. 587–596, doi:10.1007/BF01335696, bibcode:1933ZPhy...80..587H. 

Weblinks

• Particle Data Group – The Review of Particle Physics

Einzelnachweise

1. K. Nakamura et al. (2010): Particle summary tables – Baryons (PDF; 224 kB)
2. J.G. Körner et al. (1994)
3. K. Nakamura et al. (2010): Naming scheme for hadrons (PDF; 62 kB)
4. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – p (PDF; 184 kB)
5. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – n (PDF; 169 kB)
6. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Λ (PDF; 127 kB)
7. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ⁺ (PDF; 131 kB)
8. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ⁰ (PDF; 48 kB)
9. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ⁻ (PDF; 128 kB)
10. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ⁰ (PDF; 77 kB)
11. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ⁻ (PDF; 136 kB)
12. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – Λ_c (PDF; 187 kB)
13. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Σ_c (PDF; 52 kB)
14. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ_c⁺ (PDF; 73 kB)
15. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ_c⁰ (PDF; 61 kB)
16. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ′_c⁺ (PDF; 33 kB)
17. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ′_c⁰ (PDF; 32 kB)
18. K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ω_c⁰ (PDF; 92 kB)
19. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ_cc⁺⁺ (PDF; 32 kB)
20. LHCb-Kollaboration: (Memento vom 12. Juli 2017 im Internet Archive) LHCb-PAPER-2017-018, 6. Juli 2017 (englisch) – die Autorenliste umfasst etwa 131 Zeilen mit je etwa 6 Autoren
21. „Xi cc++“: Neues Teilchen entdeckt orf.at, 6. Juli 2017, abgerufen 6. Juli 2017.
22. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – Λ_b (PDF; 183 kB)
23. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Σ_b (PDF; 38 kB)
24. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ_b (PDF; 92 kB)
25. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ξ_b′(5935)⁻ (PDF; 29 kB)
26. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ω_b⁻ (PDF; 49 kB)
27. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Δ(1232) (PDF; 79 kB)
28. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Σ(1385) (PDF; 98 kB)
29. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ξ(1530) (PDF; 57 kB)
30. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ω⁻ (PDF; 69 kB)
31. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Σ_c(2520) (PDF; 55 kB)
32. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ_c(2645) (PDF; 38 kB)
33. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ω_c(2770) (PDF; 33 kB)
34. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Σ_b^* (PDF; 37 kB)
35. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ_b(5945)⁰ (PDF; 32 kB)
36. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – Ξ_b(5955)⁻ (PDF; 28 kB)
37. P.A. Zyla et al. (2020): Baryon summary table (PDF; 37 kB)
38. K. Nakamura et al. (2010): Baryon summary table (PDF; 43 kB)