Der Drehstoß ist in der Kreiseltheorie das Ergebnis eines Drehmoments und dessen Einwirkungsdauer auf einen Körper. Dabei spielen sowohl der Betrag als auch die Richtung des Moments eine Rolle. Die Dimension des Drehstoßes ist M·L2·T –1, seine SI-Einheit ist N·m·s.
Nach dem Drallsatz bewirkt ein Moment eine entsprechende Drehimpulsänderung:
mit
- dem Drehimpuls
- der Zeitableitung Überpunkt.
Ist das Moment im Zeitintervall (mit ) konstant, so ergibt sich der Drehstoß
Bei allgemeinem Verlauf des Moments über die Zeit ergibt sich der Drehstoß aus einem Integral über die Zeit:
Einem ruhenden Körper wird Drehimpuls durch einen entsprechenden Drehstoß zugeführt. Umgekehrt ergibt sich ein Drehstoß, wenn Drehimpuls augenblicklich vernichtet wird. Drehimpulsänderung und Drehstoß sind gleichgerichtet, was jedoch nicht immer auch für die Rotationsachse gilt. Erfolgt der Drehstoß nicht in Richtung einer Hauptträgheitsachse, dann kreist ein Starrkörper anschließend um eine von der Anstoßachse abweichende Gerade, siehe Trägheitsellipsoid.
Dieser Effekt erklärt sich mit der Anisotropie des starren Körpers gegenüber Drehbewegungen: Der unsymmetrische Kreisel ist doppelt anisotrop, der symmetrische einfach anisotrop, und nur der Kugelkreisel mit gleichen Trägheitsmomenten um alle Achsen ist isotrop.
Siehe auch Bearbeiten
Einzelnachweise Bearbeiten
- Grammel (1920), S. 16, Magnus (1971), S. 47, siehe Literatur.
- Grammel (1920), S. 16.
- Grammel (1920), S. 43.
Literatur Bearbeiten
- K. Magnus: Kreisel: Theorie und Anwendungen. Springer, 1971, ISBN 978-3-642-52163-8, S. 47 (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche [abgerufen am 20. Februar 2018]).
- R. Grammel: Der Kreisel. Seine Theorie und seine Anwendungen. Vieweg Verlag, Braunschweig 1920, DNB 451641280, S. 16 (archive.org – „Schwung“ bedeutet Drehimpuls und „Drehwucht“ Rotationsenergie).