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Gyroskopischer Effekt Die Kreiselwirkung 1 2 3 oder der gyroskopische Effekt von griechisch γύρος gyros deutsch Drehung

Gyroskopischer Effekt

Die Kreiselwirkung oder der gyroskopische Effekt (von griechisch γύρος gyros, deutsch ‚Drehung‘ und σκοπεῖν skopein, deutsch ‚sehen‘ und lateinisch effectus ‚Wirkung‘) ist die sich durch Kreiselmomente und Kreiselkräfte ausdrückende Trägheit eines drehenden Körpers gegenüber Richtungsänderungen der Drehachse. Im Alltag macht sie sich durch die eigentümliche Widerspenstigkeit eines laufenden symmetrischen Kreisels gegen Richtungsänderungen seiner Figurenachse oder der Selbststeuerung bei rollenden Rädern bemerkbar. Andere weniger gebräuchliche Bezeichnungen sind Deviationswiderstand, Deviationsmoment sowie Gyralkraft.

Fast alle Anwendungen des Kreisels basieren auf dem Kreiselmoment bei der regulären Präzession des symmetrischen Kreisels so beim Kurvenkreisel, den Kollermühlen und der gyroskopischen Stabilisierung.

Gyroskopischer Effekt bei Zweirädern Bearbeiten

Gewichtskraft und Aufstandskraft (rot) bilden ein Kräftepaar (blau) das den Drehimpuls (grün) dreht (türkis)

Anschaulich ist der gyroskopische Effekt an einem über eine waagrechte Fläche gerollten Fahrradreifen abzulesen. Der Reifen rollt überraschend lange annähernd geradeaus. Ein Drehmoment, das den Reifen um seine Auflage umkippen würde, bewirkt eine Präzession seiner Drehbewegung, siehe Bild. Das heißt, er dreht sich um die senkrechte Achse. In der gekippten Lage im Bild bilden die Gewichtskraft und Aufstandskraft (rot) ein Kräftepaar mit Moment (blau). Nach dem Drallsatz ist das Moment gleich der Drehimpulsänderung (türkis), der der gyroskopische Effekt als Trägheitswirkung entgegengesetzt ist. Daher dreht sich der Drehimpuls (grün) in Richtung des Moments. Da diese Drehung in die gleiche Richtung erfolgt wie die Kipprichtung (kippt der Reifen nach rechts, dreht er sich auch nach rechts), steuert der Reifen sich selbst aus. Dieser Effekt hält nicht unbegrenzt an. Fällt die Rollgeschwindigkeit unter einen bestimmten Wert, dann kippt der Reifen schließlich um.

Entgegen der gängigen Meinung ist der gyroskopische Effekt nur zu einem geringen Anteil dafür verantwortlich, dass sich ein (vorwärts) freilaufendes Fahrrad üblicher Lenkgeometrie selbstständig ausbalanciert. Die Wirkung dieses Effekts auf das (Selbst-)Lenkverhalten des Fahrrades ist geschwindigkeitsabhängig und in einem für Fahrräder üblichen Geschwindigkeitsbereichen (Rotationsgeschwindigkeit des Vorderrades) verhältnismäßig gering ausgeprägt.

Das selbstbalancierende Verhalten von Fahrrädern ist hauptsächlich der Lenkgeometrie zuzuschreiben, bei welcher der reale Aufstandspunkt des Vorderrades hinter dem theoretischen Schnittpunkt zwischen Lenkachse und Boden liegt -- der Aufstandspunkt läuft dem Schnittpunkt nach; man nennt den Abstand zwischen beiden Punkten dementsprechend üblicherweise Nachlauf. Beim Kippen des Rads z. B. nach rechts entsteht durch die Radaufstandskraft ein Moment um die Lenkachse, das einen Lenkeinschlag nach rechts erzeugt. In die gleiche Richtung gehen die Momente, die durch die Gewichte des Vorderrads und des Lenkers um die Lenkachse erzeugt werden.

Diese "geometrische Selbstbalancierung" wirkt in dieselbe Richtung wie die Präzessionsbewegung des rotierenden und seitlich kippenden Vorderrades. Beide Effekte überlagern sich, wobei der Anteil des gyroskopischen Effekts im für Fahrräder üblichen Geschwindigkeitsbereich i. d. R. lediglich die "geometrische Selbstbalancierung" stabilisiert.

Kreiseltheorie Bearbeiten

Wenn der Kreisel eine zusätzliche Drehung erfährt, dann gleicht sich die Eigendrehung des Kreisels der zusätzlichen Drehung an. Das ist die Folge der Kreiselwirkung, die also versucht nach der Regel vom gleichsinnigen Parallelismus die Achse der erzwungenen Drehung in Richtung und Orientierung mit der Achse der Eigendrehung zur Deckung zu bringen.

Ungewohnt ist die Kreiselwirkung, weil dem Menschen nur ein Gefühl für die sich in Zug und Druck äußernden Kräfte gegeben ist, nicht so aber für die axiale Natur des Drehmoments, in dem sich die Trägheit des Kreisels ausdrückt. Übt man beispielsweise eine Kraft auf einen Kreisel aus, dann ist das von der Kraft und der Gegenwirkung im Stützpunkt erzeugte Drehmoment senkrecht zur Kraft, weswegen ein schnell rotierender Kreisel einer Kraft mitunter unerwartet senkrecht zu ihrer Wirkungslinie ausweicht. Ein weniger schnell rotierender Körper gibt einem Kraftstoß jedoch durchaus nach.

Die Kreiselwirkung ist eine d’Alembertsche Trägheitskraft und als solche ein einem angreifenden Moment entgegengesetzt gleich großes Moment:

Moment und Kreiselwirkung befinden sich im dynamischen Gleichgewicht. Somit entspricht die Kreiselwirkung nach dem Drallsatz der negativen Drehimpulsänderung und ist gleich der Summe der Kreiselwirkungen der Euler- und Zentrifugalkräfte im Körper:

siehe Drallsatz am Starren Körper.

Literatur Bearbeiten

  • K. Magnus: Kreisel: Theorie und Anwendungen. Springer, 1971, ISBN 978-3-642-52163-8, S. 85 (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche [abgerufen am 23. November 2019]).
  • R. Grammel: Der Kreisel. Seine Theorie und seine Anwendungen. Vieweg Verlag, Braunschweig 1920, S. 70 (archive.org – „Schwung“ bedeutet Drehimpuls und „Drehwucht“ Rotationsenergie).
    oder
    R. Grammel: Der Kreisel. Seine Theorie und seine Anwendungen. 2. überarb. Auflage. Band 1. Springer, Berlin, Göttingen, Heidelberg 1950, DNB 451641280, S. 60 ff.
  • F. Klein, A. Sommerfeld: Theorie des Kreisels. Die technischen Anwendungen der Kreiseltheorie. Heft IV. Teubner, Leipzig 1910, S. 763 (archive.org [abgerufen am 23. November 2019]).

Weblinks Bearbeiten

Einzelbelege Bearbeiten

  1. ↑ Grammel (1920), S. 70.
  2. ↑ Grammel (1950), S. 60 ff.
  3. ↑ Klein und Sommerfeld (1910), S. 763 f.
  4. Magnus (1971), S. 85.
  5. Klein und Sommerfeld (1910), S. 962.
  6. Grammel (1920), S. 186.
  7. Für die Balancesteuerung reichte eine einzige Zeile Code. auf: heise.de, 2. November 2012.
  8. Neues Freihand-Fahrrad: Die Masse macht's. In: Spiegel online. 15. April 2011.
  9. J. D. G. Kooijman, A. L. Schwab, J. P. Meijaard, J. M. Papadopoulos, A. Ruina: A Bicycle Can Be Self-Stable Without Gyroscopic or Caster Effects. In: Science. Band 332, Nr. 6027, 2011, S. 339–342, doi:10.1126/science.1201959.
  10. Grammel (1950), S. 75.
  11. Grammel (1920), S. 59.
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Die Kreiselwirkung 1 2 3 oder der gyroskopische Effekt von griechisch gyros gyros deutsch Drehung und skopeῖn skopein deutsch sehen und lateinisch effectus Wirkung ist die sich durch Kreiselmomente 1 2 4 und Kreiselkrafte ausdruckende Tragheit eines drehenden Korpers gegenuber Richtungsanderungen der Drehachse Im Alltag macht sie sich durch die eigentumliche Widerspenstigkeit eines laufenden symmetrischen Kreisels gegen Richtungsanderungen seiner Figurenachse 2 oder der Selbststeuerung bei rollenden Radern bemerkbar Andere weniger gebrauchliche Bezeichnungen sind Deviationswiderstand Deviationsmoment 2 5 sowie Gyralkraft 1 2 Fast alle Anwendungen des Kreisels basieren auf dem Kreiselmoment bei der regularen Prazession des symmetrischen Kreisels 2 so beim Kurvenkreisel den Kollermuhlen und der gyroskopischen Stabilisierung Inhaltsverzeichnis 1 Gyroskopischer Effekt bei Zweiradern 2 Kreiseltheorie 3 Literatur 4 Weblinks 5 EinzelbelegeGyroskopischer Effekt bei Zweiradern Bearbeiten nbsp Gewichtskraft und Aufstandskraft rot bilden ein Kraftepaar blau das den Drehimpuls grun dreht turkis Siehe auch Fahrphysik Fahrrad Kreiseleffekte Stabilisation durch Prazession Anschaulich ist der gyroskopische Effekt an einem uber eine waagrechte Flache gerollten Fahrradreifen abzulesen Der Reifen rollt uberraschend lange annahernd geradeaus Ein Drehmoment das den Reifen um seine Auflage umkippen wurde bewirkt eine Prazession seiner Drehbewegung siehe Bild Das heisst er dreht sich um die senkrechte Achse In der gekippten Lage im Bild bilden die Gewichtskraft und Aufstandskraft rot ein Kraftepaar mit Moment blau Nach dem Drallsatz ist das Moment gleich der Drehimpulsanderung turkis der der gyroskopische Effekt als Tragheitswirkung entgegengesetzt ist Daher dreht sich der Drehimpuls grun in Richtung des Moments Da diese Drehung in die gleiche Richtung erfolgt wie die Kipprichtung kippt der Reifen nach rechts dreht er sich auch nach rechts steuert der Reifen sich selbst aus Dieser Effekt halt nicht unbegrenzt an Fallt die Rollgeschwindigkeit unter einen bestimmten Wert dann kippt der Reifen schliesslich um Entgegen der gangigen Meinung ist der gyroskopische Effekt nur zu einem geringen Anteil dafur verantwortlich dass sich ein vorwarts freilaufendes Fahrrad ublicher Lenkgeometrie selbststandig ausbalanciert 6 Die Wirkung dieses Effekts auf das Selbst Lenkverhalten des Fahrrades ist geschwindigkeitsabhangig und in einem fur Fahrrader ublichen Geschwindigkeitsbereichen Rotationsgeschwindigkeit des Vorderrades verhaltnismassig gering ausgepragt Das selbstbalancierende Verhalten von Fahrradern ist hauptsachlich der Lenkgeometrie zuzuschreiben bei welcher der reale Aufstandspunkt des Vorderrades hinter dem theoretischen Schnittpunkt zwischen Lenkachse und Boden liegt der Aufstandspunkt lauft dem Schnittpunkt nach man nennt den Abstand zwischen beiden Punkten dementsprechend ublicherweise Nachlauf Beim Kippen des Rads z B nach rechts entsteht durch die Radaufstandskraft ein Moment um die Lenkachse das einen Lenkeinschlag nach rechts erzeugt In die gleiche Richtung gehen die Momente die durch die Gewichte des Vorderrads und des Lenkers um die Lenkachse erzeugt werden Diese geometrische Selbstbalancierung wirkt in dieselbe Richtung wie die Prazessionsbewegung des rotierenden und seitlich kippenden Vorderrades Beide Effekte uberlagern sich wobei der Anteil des gyroskopischen Effekts im fur Fahrrader ublichen Geschwindigkeitsbereich i d R lediglich die geometrische Selbstbalancierung stabilisiert 7 8 9 Kreiseltheorie BearbeitenWenn der Kreisel eine zusatzliche Drehung erfahrt dann gleicht sich die Eigendrehung des Kreisels der zusatzlichen Drehung an 3 Das ist die Folge der Kreiselwirkung die also versucht nach der Regel vom gleichsinnigen Parallelismus die Achse der erzwungenen Drehung in Richtung und Orientierung mit der Achse der Eigendrehung zur Deckung zu bringen 1 Ungewohnt ist die Kreiselwirkung weil dem Menschen nur ein Gefuhl fur die sich in Zug und Druck aussernden Krafte gegeben ist nicht so aber fur die axiale Natur des Drehmoments in dem sich die Tragheit des Kreisels ausdruckt 2 Ubt man beispielsweise eine Kraft auf einen Kreisel aus dann ist das von der Kraft und der Gegenwirkung im Stutzpunkt erzeugte Drehmoment senkrecht zur Kraft weswegen ein schnell rotierender Kreisel einer Kraft mitunter unerwartet senkrecht zu ihrer Wirkungslinie ausweicht 10 Ein weniger schnell rotierender Korper gibt einem Kraftstoss jedoch durchaus nach 11 Die Kreiselwirkung K displaystyle vec K nbsp ist eine d Alembertsche Tragheitskraft und als solche ein einem angreifenden Moment M displaystyle vec M nbsp entgegengesetzt gleich grosses Moment K M displaystyle vec K vec M nbsp Moment und Kreiselwirkung befinden sich im dynamischen Gleichgewicht Somit entspricht die Kreiselwirkung nach dem Drallsatz M L displaystyle vec M dot vec L nbsp der negativen Drehimpulsanderung und ist gleich der Summe der Kreiselwirkungen der Euler und Zentrifugalkrafte im Korper K K E u l e r K Zentrifugal L displaystyle vec K vec K mathrm Euler vec K text Zentrifugal dot vec L nbsp siehe Drallsatz am Starren Korper Literatur BearbeitenK Magnus Kreisel Theorie und Anwendungen Springer 1971 ISBN 978 3 642 52163 8 S 85 eingeschrankte Vorschau in der Google Buchsuche abgerufen am 23 November 2019 R Grammel Der Kreisel Seine Theorie und seine Anwendungen Vieweg Verlag Braunschweig 1920 S 70 archive org Schwung bedeutet Drehimpuls und Drehwucht Rotationsenergie oderR Grammel Der Kreisel Seine Theorie und seine Anwendungen 2 uberarb Auflage Band 1 Springer Berlin Gottingen Heidelberg 1950 DNB 451641280 S 60 ff F Klein A Sommerfeld Theorie des Kreisels Die technischen Anwendungen der Kreiseltheorie Heft IV Teubner Leipzig 1910 S 763 archive org abgerufen am 23 November 2019 Weblinks BearbeitenK Luders R O Pohl G Beuermann K Samwer Stabilisierung mit Hilfe eines Kreisels Einschienenbahn MP4 Institut fur den wissenschaftlichen Film IWF 2003 abgerufen am 23 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